DANS LES TUBES CAPILLAIRES. 375 
masse n’exerce aucune influence sur les phénomènes de la 
gravité. 
Mais si, au lieu de supposer cette"masse fluide indéfinie, 
on la suppose renfermée entre des parois solides qu'elle soit 
susceptible mouiller, une couche plus ou moins épaisse est 
attirée vers ces parois, et cédant à l’action que leur surface 
exerce sur ellé, elle leur demeure adhérente après que le 
reste de la’ masse fluide s’est écoulée par une cause quel- 
conque. 
Cet effet est particulièrement rendu sensible , comme 
nous l'avons vu, pendant l'écoulement de l’eau dans des 
tubes d’un petit diamètre. Une couche de ce fluide reste 
adhérente à la surface intérieure de ces tubes, et cette cou- 
che devient d'autant plus épaisse que sa densité augmente 
par l'abaissement de sa température. 
Quelle que soit au reste cette densité, il est évident qu’un 
élément quelconque de cette couche parallèle à la paroi du 
tube n'est retenu à cette paroi solide que par l’action même 
de sa surface, puisque les adhérences de cet élément, aux 
deux tranches fluides contigués, se détruisent mutuellement. 
Il suit de-là que l'épaisseur de la couche fluide qui tapisse 
l'intérieur du tube dans une circonstance donnée, est pré- 
cisément égale au rayon de la sphère d’activité d'un point 
matériel de la surface intérieure de ce tube. 
Ainsi la surface suivant laquelle le fluide en mouvement 
dans le tube se détache de la couche qui reste adhérente à 
sa paroi solide, est la limite où s'arrête l’action de cette 
paroi, et à laquelle, en allant vers le centre, l'équilibre 
commence à s'établir entre les adhérences mutuelles des 
couches fluides contigués. 
