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2° Qu'elle est dans un rapport constant avec l'action que 

 le second système exercerait sur un élément de courant élec- 

 trique situé au même point que l'extrémité du premier, et 

 dans le plan principal. Ce rapport indéjDendant de la foraie 

 et de la grandeur des courants du second système , est celui 

 de la surface du cercle décrit par chacun des courants du pre- 

 mier, au produit de la distance de deux de ces cercles et de 

 la longueur de l'élément. 



Pour avoir l'action exercée sur un tube fini, il suffit encore 

 ici de le remplacer par deux autres dont les courants auraient 

 des directions contraires, et qui se terminant chacun à une 

 des extrémités du premier, seraient infiniment prolongés 

 dans l'autre sens. On a ainsi la grandeur et la direction des 

 deux forces passant par eeâ extrémités , et dont la réunion 

 donne l'action totale exercée sur le système fini. 



Lorsque le système qui agit sur le tube infini dans un sens 

 est lui-même un tube infini dans un seul sens, il suffit d'appli- 

 quer ce qui a été dit dans le troisième paragraphe concer- 

 nant la normale du plan principal de cette sorte de système 

 et la valeur de la force qu'il exerce sur un élément situé dans 

 ce plan , à ce qui vient d'être démontré à la fin du paragraphe 

 précédent, pour en conckire , 



1° Que l'action entre deux systèmes infinis dans un seul 

 sens est dirigée suivant la ligne qui en joint les deux extré- 

 mités. 



2° Qu'elle est en raison inverse du carré de la distaiice de 

 ces deux extrémités. 



En substituant à deux systèmes finis de ce genre des sys- 

 tèmes infinis équivalents, on en conclut immédiatement que 

 leur action mutuelle se compose de quatre forces dirigées 



