a02 THEORIE DES PHENOMENES 



cas les plus simples , suffisent pour trouver la forme générale 

 de la fonction p , en partant de l'expérience qui montre que 

 l'attraction d'un élément rectiligne infiniment petit est la 

 même que celle d'un autre élément sinueux quelconque , 

 terminé aux deux extrémités du premier , et de ce théorème 

 que je vais établir, savoir: qu'une portion infiniment petite 

 de courant électrique n'exerce aucune action sur une autre 

 portion infiniment petite d'un courant situé dans un plan 

 qui passe par son milieu, et qui est perpendiculaire à sa 

 direction. En effet , les deux moitiés du premier élément pro- 

 duisent sur le second des actions égales, l'une attractive et 

 l'autre répulsive, parce que dans l'une de ces moitiés le cou- 

 rant va en s'approchant et clans l'autre en s'éloignant de la 

 perpendiculaire commune. Or, ces deux forces égales font 

 un angle qui tend vers deux angles droits à mesure que 

 l'élément tend vers zéro. Leur résultante est donc infiniment 

 petite par rapport à ces forces, et doit par conséquent être 

 négligée dans le calcul. Cela posé, soient M/?i(fig. 6) =ds 

 et M'm = ds\ deux éléments de courants électriques, dont 

 les milieux soient aux points A et A' ; faisons passer le plan 

 M. A' m par la droite A A' qui les joint, et par l'élément 

 Mm. Substituons à la portion de courant ds qui par- 

 court cet élément , sa projection N«=d j ces. sur la droite 

 A A', et sa projection P^ = d.j sin. 6 sur la perpendiculaire 

 élevée en A cette droite dans le plan MA'w; substituons 

 ensuite à la portion de courant ds' qui parcourt M rii' sa pro- 

 jection N'«' = dy COS. sur la droite A A et sa projection 

 P'p'=ds' sin. 6' sur la perpendiculaire à AA' menée par le 

 point A sur A A' dans le plan M' Ain' ; remplaçons enfin cette 

 dernière par sa projection T'?' = dysin. ô' cos. w sur le plan 



