202 THEORIE DES PHENOMENES 



ront respectivement 



n(n — i) ii'Xy n{n — i) ii'\ym' 



. — — — — (jç 



2 r'-^'m" 



-+-Ï ' 



leur rapport, et par suite celui des actions totales, sera donc 

 m'~'. Or, nous avons décrit précédemment une expérience 

 par laquelle on peut prouver directement que ces deux ac- 

 tions sont égales; il faut donc que ra=2, et, en vertu de 

 l'équation i — -n — 2^=0, que k= — j. Ces valeurs de n 

 et de k réduisent à une forme très-simple l'expression 



ii' As As' 



de l'action mutuelle de d^etde d,y'; cette expression devient 



2 ii' d' 1/7 1 j , 



\/ r As As 



Il suit aussi de ce que «=2, que dans le cas où les directions 

 des deux éléments restent les mêmes, cette action est en rai- 

 son inverse du carré de leur distance. On sait que M. de La 

 Place a établi la même loi , d'après une expérience de M. Biot, 

 lorsqu'il s'agit de l'action mutuelle d'un élément de conduc- 

 teur voltaique et d'une molécule magnétique : mais ce résultat 

 ne pouvait être étendu à l'action de deux éléments de conduc- 

 teurs, qu'en admettant que l'action des aimants est due à des 

 courants électriques; tandis que la démonstration expérimen- 

 tale que je viens d'en donner est indépendante de toutes les 

 hypothèses que l'on pourrait faire sur la constitution des 

 aimants. 



Soit MON (fig. 17) un circuit formant un secteur dont les 

 côtés comprennent un angle infiniment petit, et cherchons 

 l'action qu'il exerte sur un conducteur rectiligne O S' passant 



