238 THÉORIE DES PHÉNOMÈNES 



l'écrire ainsi : 



--r*cos.pd(/-*cos.S) = d( ^ ), 



COS. 3 ^ ^ ^' 1 COS. p V '■ J 



d'où il nous sera facile de conclure que la composante de 

 cette action suivant la tangente à l'élément à.s\ est égale à 



et que la composante normale au même élément, l'est à 



I . ., 1 , . „ , /cos. ' p\ 



-^11 d^tang.l3d(^-^— j, 



expression qui peut se mettre sous la forme 



Ces valeurs des deux composantes se trouvent à la page 

 33 1 de mon Recueil d'Observations électro-dynamic[ues, pu- 

 blié en 1822. 



Appliquons la dernière au ras de deux courants rectilignes 

 parallèles, situés à une distance a l'un de l'autre. 



On a alors 



sin.p ' 

 et la composante normale devient 



I . ., j , r(l(sin.'' pcos. p) sin. 3(lp"| 

 1 \_ a "■ \ 



Soit M ' (fig. 2 1 ) un point quelconque du courant qui parcourt 

 la droite L, L, ; et fi', p" les angles L' M' L„ L" M' L, formés avec 



