24o ' THÉORIE DES PHENOMENES 



en nommant / la longueur des conducteurs, et quand ce 



rectangle devient un carré, on a — ^pour la valeur de la 



force; enfin, si l'on suppose l'un des conducteurs indéfini 

 dans les deux sens , et que / soit la longue de l'autre , les 

 termes oîi /■,',r/,r/',r," se trouvent au dénominateur dispa- 

 raîtront ; on aura 



r, 4- /•. — 1\ — 1\ =2«, 

 et l'expression de la force deviendra 



ii'l 



qui se réduit à ii' quand la longueur / est égale à la dis- 

 tance à. 



Quant à l'action de deux courants parallèlement à la di- 

 rection de s\ elle peut s'obtenir quelle que soit la forme du 

 courant s. En effet la composante suivant kàs' étant 



;,vd.'d(=fi), 



l'action totale qu'exerce d^'dans cette direction sur le cou- 

 rant L'L" (fig. 21 ) a pour valeur 



I . ., j , /COS.' P" COS.' 8'\ 



-Il ûs' [ Y, -r-), 



■ 2 \ r" r' J ^ 



et il est remarquable qu'elle ne dépend que de la situation 

 des extrémités L, L'du conducteur s-^ elle est donc la même, 

 quelle que soit la forme de ce conducteur, qui peut être plié 

 suivant une ligne quelconque. 



Si l'on nomme a' et a" les perpendiculaires abaissées des 



