24-i THEORIE DES PHENOMENES 



seule qui s'évanouisse dans ce cas , et que le reste de l'inté- 

 grale 



2 V tang. ^p,' tang.^p/y 



__i^.^.,jîang.i3," cot.il 



tang. fp/cot. i p/ 

 devient, à cause qu'on a p/'=7r — (ï," et (3/ = t: — p.', 



I . ., , tang." ^R," . ., , tang.-B," . ., , a" 

 -Il l — ^ .V , —ii'l — " \\' , =^ii'\ —■ 

 1 tang. -|î, tang.jp, a' 



Cette valeur montre que la force cherchée ne dépend alors 

 que du rapport des deux perpendiculaires a' et a', abaissées 

 sur le conducteur rectiligne indéfini des deux extrémités de 

 la portion de conducteur sur lequel il agit; qu'elle est encore 

 indépendante de la forme de cette portion, et ne devient 

 nulle, comme cela doit être, que quand les deux perpendi- 

 culaires sont égales entre elles. 



Pour avoir la distance de cette force au conducteur recti- 

 ligne, dont la direction est parallèle à la sienne, il faut mul- 

 tiplier chacune des forces élémentaires dont elle se compose 

 par sa distance au conducteur, et intégrer le résultat par rap- 

 port aux mêmes limites; on aura ainsi le moment qu'il faudra 

 diviser par la force pour avoir la distance cherchée. 



On trouve aisément, d'après les valeurs ci-dessus, que le 

 moment élémentaire a pour valeur 



1 . ., , , „ , COS." p 



2 ^ r 



Cette valeur ne peut s'intégrer que quand on y a substitué à 

 l'une des variables /■ ou p sa valeur en fonction de l'autre, 

 tirée des équations qui déterminent la forme de la portion 



