24^ THÉORIE DES PHÉNOMÈNES 



rentie de cette demi-circonférence et perpendiculaire à son 

 plan. L'action qu'elle éprouve de la part du secteur est dé- 

 truite par la résistance de l'axe, puisque le contour que forme 

 le secteur est fermé ; il ne reste donc que l'action sur le 

 diamètre. Nous avons déjà calculé celle de l'arc, il ne nous 

 reste donc plus qu'à obtenir celles des rayons de ce secteur 

 sur le même diamètre. 



Pour les déterminer, nous allons chercher le moment de 

 rotation qui résulte de l'action mutuelle de deux courants 

 rectilignes situés dans le même plan, et qui tend à les faire 

 tourner en sens contraire autour du point de rencontre de 

 leurs directions. 



La composante normale à l'élément dj' situé en M' (fig. 24), 

 est, comme nous l'avons vu précédemment, 



;/rd.'(d ""-^;°"^^ -^)- 



Le moment de d^- pour faire tourner di' autour de O , s ob- 

 tiendra en multipliant cette force par s' ; on aura donc, en 

 ilommant M le moment total, 



cl'M , , , I •■, ,1 , / 1 sin. ficos.jj dpA 



-, — r- Usas =- Il S as [a ■ , 



d'oïl, en intégrant par rapport à j, 



dM , , I . ., / 1 , /sin.scos. 3 /"tl 3\ 



^<^s'^-icsàs ( — -—j-y 



Mais, d'après la manière dont les angles ont été pris dans 

 le calcul de la formule qui représente l'action mutuelle de deux 

 éléments de conducteurs voltaiques, l'angle M M'L,= [3 est ex- 

 térieur au triangle OM M'; et, en nommant s l'angle MOM' 

 compris entre les directions des deux courants, on trouve 

 que le troisième angle OMM' est égal à p — e, ce qui donne 



