aSo THÉORIE DES PHENOMENES 



tend évidemment vers la limite j iip à mesure que les an- 

 gles a et (3 s'approchent de zéro; elle s'évanouit avec/? quand 

 ces angles deviennent nuls. 



Reprenons maintenant la valeur générale du moment de 

 rotation en n'y faisant entrer que les distances OL"=rt", 

 OL'=a', et les différents angles, valeur qui est 



~ ii' «"sin.fp/' — e) — tz"sin.([3," — e) — (2'sin.(p/ — e) 



, . ,^ , N «"COS.E fl!"C0S.E fl'cOS.E a'cOS.e"! 



+ a'sm.(B/ — e) -. Tr-\--- —+ -■ r ■■ ; h 



^•^ ■' sin.p," sin. p," sin. |5/ sin.fi/J' 



et appliquons-la au cas où un des conducteurs L'L" (fig. aS) 

 est rectiligne et mobile autour de son milieu L, , et où l'autre 

 part de ce milieu. En faisant L'L"=2<2 , on a 



(7."=a,«'= — a,p,' = 7: + £,|î,"=E,sin.|3,' = — sin.p/', 



et en désignant comme précédemment les perpendiculaires 

 abaissées de L, sur L'L, L'L,, l'expression du moment devient 



!..,/„ , acQS.i acos.t\ 



-ii\iK +/'.-s-ûi:r'~s-hri7/ 



Or 



sin. fi/' -.a'.: sin.e : r" et — sin. p,' : a : : sin.s : r/, 



et les valeurs de //' et de // tirées de ces proportions et sub- 

 stituées dans l'expression précédente la changent en 



J iT [/?/'+/?;+ cot.c (/■;—'■/')]■ 



Lorsqu'on suppose L,L, infini, on a p"=:p^— a&\n.i^ 

 r,' — ;■,":=: 2 a COS. e, et cette valeur du moment se réduit à 



1 . ., / . 2 cos.^eN aii' 



-ail asm.eH ■. )=-■ — > 



2 V sin.i y sin.s 



