254 ' THÉORIE DES PHÉNOMÈNES 



l'intégrale entre les limites convenables, et en employant 

 les mêmes notations que ci-dessus, à 



i . ., /" a a a a\ 



-Il (—77 77 7 + —) 



Cette expression est proportionnelle à la plus courte distance 

 des courants, et devient par conséquent nulle quand ils sont 

 dans un même plan , comme cela doit être évidemment. 

 Si les courants sont parallèles , on a e = o et 



d'où 



ir-^-hh 



As 



t j. , s— s' w'„'_(i_sV r 



> ) 



J a'V'a' + is-s') 



c'est-à-dire entre les limites des intégrations, 



i\'-^r,"—r,'—r," _ 

 a' ' 



et comme cos. e=i , l'action totale devient 



1 . ., /" a a n a r''-\-r' — r" — r'\ 

 -tl (— r 77 + — + ^ )• 



Nous verrons plus tard comment se fait l'intégration dans 

 le cas où l'angle e est quelconque. 



Chei'chons maintenant le moment de rotation autour de- 

 là commune perpendiculaire : pour cela il faut connaître 

 d'abord la composante suivant MP, et la multiplier par la 

 perpendiculaire AQ abaissée de A sur MP, ce qui revient à 



