256 THÉORIE DES PHENOMENES 



on obtient s en réduisant, 



d' r s s' sia." i + a' cos.i 



7 H r^ = 0' 



dsd 



d'où 



s s' I / à' r a' cos 



- d'L 

 Substituant cette valeur ainsi que celle de s s' , ^ , dans l'ex- 

 pression du moment de rotation de l'élément, il devient 



1 . ., • 1 j 'F 'l'<7 '^' COS. E/^d"/- a'cos.eNI 



-/jsm.ed^d^ -j — f-7 j ^— 4t-ï— '-1 5 — ) 



2 Luicli r' s\.i\. \asAs r /J 



1 ... I I , / • d" a «'sin.E ^ d' r cos.e" a^\ 

 = -11 a sas sui.e , .-' , , cot. s-; — t-, ■ r ) 



=:-IJ d^d^ (sm.ej — r-7 — -COt.eT — r-, ■■ î); 



2 V did^ dsdi sin. £ rv 



et intégrant par rapport à ^ et ^', on a pour le moment 

 total 



le calcul se ramène donc , comme précédemment , à trouver 



la valeur de l'intégrale double // '--i — ^ 



Si les courants sont dans un même plan, on a a=o, et le 

 moment se réduit à 



- ii'{q sin. i — /-cot. e), 



résultat qui coïncide avec celui que nous avons obtenu en 

 traitant directement deux courants situés dans un même 



