262 THÉORIE DES PHENOMENES 



Telle est la valeur du moment de rotation résultant de l'ac- 

 tion d'un conducteur ayant pour forme le périmètre d'un 

 rectangle, et agissant sur un conducteur mobile autour d'un 

 des côtes du rectangle, lorsque la direction de ce conduc- 

 teur est perpendiculaire au plan du rectangle, quelle que 

 soit d'ailleurs sa distance aux autres côtés du rectangle et 

 les dimensions de celui-ci. En déterminant par l'expérience 

 l'instant où le conducteur mobile est en équilibre entre les 

 actions opposées de deux rectangles situés dans le même 

 plan , mais de grandeurs différentes et à des distances diffé- 

 rentes du conducteur mobile , on a un moyen bien simple 

 de se procurer des vérifications de ma formule susceptible 

 d'une grande précision; c'est ce qu'on peut faire aisément 

 à l'aide d'un instrument dont il est trop facile de concevoir 

 la construction pour qu'il soit nécessaire de l'expliquer ici. 



Intégrons maintenant l'expression // ' ^ dans l'étendue 



de deux courants rectilignes non situés dans un même plan, 

 et faisant entre eux un angle quelconque s, dans le cas où 

 ces courants commencent à la perpendiculaire commune; 

 les autres cas s'en déduisant immédiatement. 



Soient A (fig. 28) le point où la commune perpendiculaire 

 rencontre la direction A M du courant s,AM une parallèle 

 menée parce point au courant s\ et ?)tm' la projection sur le 

 plan MAM' de la droite qui joint les deux éléments d^,d.s'. 



Menons par A une ligne An parallèle et égale à mm', et 

 formons en n un petit parallélogramme un' ayant ses côtés 

 parallèles aux droites MAN, AM', et égaux à ds,ds'. 



Si l'on répète la même construction pour tous les éléments , 

 les parallélogrammes ainsi formés composeront le parallélo- 

 gramme entierNAM'D , et, leur surface ayant pour mesure 



