ELECTRO-DYNAMIQUES. 267 



Concevons maintenant dans l'espace une ligne quelconque 

 MtoO (pi. 2, fig. 29), qu'entourent des courants électriques 

 formant de très-petits circuits fermés autour de cette ligne, 

 dans des plans infiniment rapprochés qui lui soient perpen- 

 diculaires, de manière que les aires comprises dans ces cir- 

 cuits soient toutes égales entre elles et représentées par > , 

 que leurs centres de gravité soient sur Mm.O, et qu'il 

 y ait partout la même distance, mesurée sur cette ligne, 

 entre deux plans consécutifs. En appelant g cette distance 

 que nous regarderons comme infiniment petite, le nombre 

 des courants qui se trouveront répondre à un élément d.j de 



la ligne MmO, sera — ; et il faudra multiplier par ce nom- 

 bre les valeurs de A,B,C que nous venons de trouver pour 

 un seul circuit, afin d'avoir celles qui se rapportent aux cir- 

 cuits de l'élément ùs; en intégrant ensuite, depuis l'une des 

 extrémités L' de l'arc .y, jusqu'à l'autre extrémité L " de cet 

 arc, on aura les valeurs de A,B, C relatives à l'assemblage de 

 tous les circuits qui l'entourent, assemblage auquel j'ai donné 

 le nom de solénoïde électro-dynamique , du mot grec (7u)iïi- 

 vo£t.5v){, dont la signification exprime précisément ce qui a la 

 forme d'un canal, c'est-à-dire la surface de cette forme sur 

 laquelle se trouvent tous les circuits. 

 On a ainsi, pour tout le solénoïde, 



T> ^ r/cos.r,<\s Sy^ds-X 



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