a^O THÉORIE DES PHENOMENES 



et comme elle l'est aussi à l'élément , il s'ensuit qu'elle est 

 perpendiculaire au plan mené par cet élément et par l'extré- 

 mité du solénoïde. 



Sa direction étant déterminée, il ne reste plus qu'à en 

 connaître la valeur: or, d'après le calcul fait dans le cas gé- 

 néral , cette valeur est 



DU' ds' sin. / 



c' étant l'angle de l'élément ds' avec la normale au plan di- 

 recteur : et comme D ;=: X^A' + Ë'+C , on trouve aisé- 

 ment 



D: 



ce qui donne pour la valeur de la résultante 



^g 



l'- 



on voit donc que l'action qu'un solénoïde indéfini dont l'ex- 

 trémité est en L' ( fig. 29) exerce sur l'élément ah^ est nor- 

 male en A au plan ^AL', proportionnelle au sinus de l'angle 

 bk\J et en raison inverse du carré de la distance AL', et 

 qu'elle reste toujours la même, quelles que soient la forme et 

 la direction de la courbe indéfinie L'L" sur laquelle on sup- 

 pose placés tous les centres de gravité des courants dont se 

 compose le solénoïde indéfini. 



Si l'on veut passer de là au cas d'un solénoïde défini dont 

 les deux extrémités soient situées à deux points donnés 

 L, L", il suffira de supposer un second solénoïde indéfini 

 commençant au point L " du premier et coïncidant avec lui 

 depuis ce point jusqu'à l'infini , ayant ses courants de même 



