ÉI-ECTRO-DYNAMIQUES. 27 r 



intensité, mais diriges en sens contraire, l'action de ce der- 

 nier sera de signe contraire à celle du premier solénoïde 

 indéfini partant du point L', et la détruira dans toute la 

 partie qui s'étend depuis L " jusqu'à l'infini dans la direction 

 L O ou ils seront superposés; l'action du solénoïde L'L' 

 sera donc la même qu'exercerait la réunion de ces deux 

 solenoides indéfinis, et se composera, par conséquent, de 

 la force que nous venons de calculer et d'une autre force 

 agissant en sens contraire, passant de même par le point A 

 perpendiculaire au plan b A L", et ayant pour valeur 



Xji'di'sin., 



e' étant l'angle bk L", et l" la distance A L". L'action totale du 

 solénoïde L'L" est la résultante de ces deux forces, et passe 

 comme elles , par le point A. ' 



Comme l'action d'un solénoïde défini se déduit immédia- 

 tement de celle du solénoïde indéfini, nou^ commencerons 

 dans tout ce qu'il nous reste à dire sur ce sujet, par consi- 

 dérer le solénoïde indéfini qui offre des calculs plus simples 

 et dont il est toujours facile de conclure ce^ui « lieu relati- 

 vement à un solénoïde défini. 



Soient L' (fig. 3o) , l'extrémité d'un solénoïde indéfini • A le 



ïï''r.'i '^'"" '^'^""'' quelconque ba d'un courant électrique 

 M. AM„ et L' K une droite fixe quelconque menée par le point 

 L ;nommons 8 l'angle variableK L' A,,.l'i„clinaison des plans 

 6 A L , A L' K , et /' la distance L' A. L'action de l'élément b a 

 sur le solénoïde étant égale et opposée à celle que ce dernier 

 exerce sur l'éléme.it, il faut, pour la déterminer, considérer 

 un point situé en A , lié invariablement au solénoïde , et sol- 

 licite par une force dont l'expression soit, abstraction faite 



