e'lectro-dynamiques.. 273 



Cette expression , intégrée dans toute l'étendue de la courbe 

 M. A M, , donne le moment de ce courant pour faire tourner 

 le solénoïde autour de L'K : or, si le courant est ferme, l'in- 

 tégrale, qui est en général 



p X;7'cos.9 



s'évanouit entre les limites, et le moment est nul par rap- 

 port a une droite quelconque L'K passant par le point L' 

 Il suit de là que dans l'action d'un circuit fermé, ou d'un 

 système quelconque de circuits fermés sur un solénoïde in- 

 défini, toutes les forces appliquées aux divers éléments du 

 système donnent, autour d'un axe quelconque, les mêmes 

 moments que si. elles l'étaient à l'extrémité même du solé- 

 noïde; que leur résultante passe par cette extrémité, et que 

 ces forces ne peuvent, dans aucun cas, tendre à imprimer 

 ciu solénoïde un mouvement de rotation autour d'une droite 

 menée par son extrémité, ce qui est conforme aux résultats 

 des expériences. Si le courant représenté par la courbe M A M 

 neta.t pas fermé, son moment pour faire tourner le solénoïde 

 autour de L'K, en appelant û/ et G,' les valeurs extrêmes de G 

 relatives au point L' et aux extrémités M., M. de la courbe 

 M, A M3, serait 



1 ii' , 



-(cos.G/ — cos.G;). 



dé- 



considérons maintenant un solénoïde défini L'L"(fig 3i ) 

 gui ne puisse que tourner autour d'un axe passant par ses 

 deux extrémités. Nous pourrons lui substituer, comme pré- 

 cédemment, deux solénoïdes indéfinis; et la somme des ac- 



uTt t" "m""' ""'^''^ '"' '^'^^"" ^'^"^ -- -" -tion 

 sur L L . Nous venons de trouver le moment de la première, 



DO 



