274 THÉORIE DES PHENOJliïNES 



et en appelant 9,", G," les angles correspondants à 6,',0,', mais 

 relatifs à l'extrémité L", on aura pour celui de la seconde 



• ■ (COS. 6, — cos.O, ): 



le moment total produit par l'action de M, AM, , pour faire 

 tourner le solénoïde autour de son axe L'L' , sera donc 



(cos. 0/ — COS.6," — cos.6,' + cos.G"). 



Ce moment est indépendant de la forme du conducteur 

 M. AM^, de sa grandeur et de sa distance au solénoïde L'L", 

 et reste le même quand elles varient de manière que les quatre 

 angles G,', G,",G/,G," ne changent pasde valeurs; il est nul non- 

 seulement quand le courant M, M, forme un circuit fermé, 

 mais encore quand on suppose que ce courant s'étend à l'in- 

 fini dans les deux sens, parce qu'alors ses deux extrémités 

 étant à une distance infinie de celles du solénoïde, l'angle S,' 

 devient égal à G,", et l'angle 6; à G/'. 



Tous les moments de rotation autour des droites menées 

 par l'extrémité d'un solénoïde indéfini étant nuls, cette ex- 

 trémité est le point d'application de la résultante des forces 

 exercées sur le solénoïde par un circuit électrique fermé ou 

 par un système de courants formant des circuits fermés; on 

 peut donc supposer que toutes ces forces y sont transpor- 

 tées, et la prendre pour l'origine A (fig. Sa) des coordonnées: 

 soit alors BM une portion d'un des coui-antsqui agissent sur 

 le solénoïde; la force due à un élément quelconque Mm de 

 BM est, d'après ce qui précède, normale au plan A M m et ex- 

 primée par 



ai' étant l'aire A Mm, et r la distance variable A M. 



