ÉLECTF.O- DYNAMIQUES. 2^7 



Lorsque le système de circuits fermes que nous venons de 

 considérer est lui-même un solénoïde indéfini , la normale 

 au plan directeur passant parle point A est, comme nous 

 venons de le voir , la droite qui joint ce point A à l'extré- 

 mité du solénoïde ; il suit de là que l'action mutuelle de deux 

 solénoïdes indéfinis a lieu suivant la droite qui joint l'extré- 

 mité de l'un à l'extrémité de l'autre ; pour en trouver la va- 

 leur, nous désignerons par l' l'aire des circuits formés par les 

 courants de ce nouveau solénoïde, g' la distance entre les plans 

 de deux de ces circuits qui se suivent immédiatement, l la 

 distance des extrémités des deux solénoïdes indéfinis, et nous 



aurons D= j-j-;- , ce qui donne pour leur action mutuelle 



2g ^gg'^^ ' 



qui est en raison inverse du carré de la distance L Quand l'un 

 des solénoïdes est défini, on peut le remplacer par deux solé- 

 noïdes indéfinis, et l'action se trouve composée de deux forces, 

 l'une attractive et l'autre répulsive , dirigées suivant les droites 

 qui joignent les deux extrémités du premier à l'extrémité du se- 

 cond. Enfin, dans le cas où deux solénoïdes définis L' L", L, L, 

 (fig. 33) agissent l'un sur l'autre, il y a quatre forces di- 

 rigées respectivement suivant les droites L'L.,L'L,,L"L,, 

 li'Lj qui joignent leurs extrémités deux à deux; et si, par 

 exemple, il y a répulsion suivant L'I;,, il y aura attraction 

 suivant L'L, et L"L, , et répulsion suivant L"Lj. 



Pour justifier la manière dont j'ai conçu les phénomènes 

 que présentent les aimants , en les considérant comme des 

 assemblages de courants électriques formant de très-petits 

 circuits autour de leurs particules, il fallait démontrer, en 

 partant de la formule par laquelle j'ai représenté l'action 



