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par la ligne ol (fig. Sy), égale et oppose'e à la résultante ol, 

 et appliquée comme elle au point o. Pour avoir l'action 

 de oZ sur pn^ nous avons conçu tout à l'heure que ce 

 point o était lié à ce second système jore sans l'être au pre- 

 mier PN. Pour avoir maintenant la réaction exercée sur celui- 

 ci, nous concevrons la force oX appliquée en un point situé 

 en o, et lié au premier système PN sans l'être au second. 

 Cette force tendra encore généralement à opérer sur P N un 

 double mouvement de translation et de rotation. 



Si l'on compare ces résultats avec les indications de l'ex- 

 périence, relativement aux directions des forces qui s'exercent 

 dans les trois genres d'actions que nous avons distingués 

 plus haut , on verra aisément que les trois cas que nous 

 venons d'examiner leur correspondent exactement. Lorsque 

 deux éléments de conducteurs voltaïques agissent l'un sur 

 l'autre, l'action et la réaction sont, comme dans le premier 

 cas , dirigées suivant la droite qui joint ces deux éléments ; 

 quand il s^agit de la force qui a lieu entre un élément de 

 fil conducteur et une particule d'aimant contenant deux pôles 

 d'espèces opposées, qui agissent en sens contraires avec des 

 intensités égales, l'action et la réaction sont, comme dans 

 le second , cas dirigées perpendiculairement à la droite qui 

 joint la particule à l'élément; et deux particules d'un bar- 

 reau aimanté, qui ne sont elles-mêmes que deux très- 

 petits aimants, exercent l'une sur l'autre une action plus 

 compliquée, semblable à celle que présente le troisième 

 cas, et dont on ne peut de même rendre raison qu'en la 

 considérant comme le résultat de quatre forces, deux at- 

 tractives et deux répulsives : il est aisé d'en conclure qu'il 

 n'y a que l'élément de fil conducteur dont on puisse sup- 

 poser que tous les points exercent la même espèce d'action. 



