3o4 THÉORIE DES PHENOMENES 



un solénoïde, et les forces qu'exerceraient des points dont 

 l'action serait précisément celle qu'on attribue aux molé- 

 cules de ce qu'on appelle fluide austral et fluide boréal ; 

 ces points étant distribués de la manière que je vais expli- 

 quer sur des surfaces terminées par les circuits, et les ex- 

 trémités du solénoïde étant remplacées par deux molé- 

 cules magnétiques d'espèces opposées. Cette analogie pa- 

 raît d'abord si complète, que tous les phénomènes électro- 

 dynamiques semblent être ainsi ramenés à la théorie où l'on 

 admet ces deux fluides; mais on reconnaît bientôt qu'elle 

 n'a lieu qu a l'égard des conducteurs voltaïques qui forment 

 des circuits solides et fermés, qu'il n'y a que ceux de ces phé- 

 nomènes qui sont produits par des cond ucteurs formant de tels 

 circuits dont on puisse rendre raison de cette manière, et cjp'eii- 

 fin les forces qu'exprime ma formule peuvent seules s'accorder 

 avec l'ensemble des faits. C'est, d'ailleurs, de cette même ana- 

 logie que je déduirai la démonstration d'un théorème impor- 

 tant qu'on peut énoncer ainsi : l'action mutueUe de deux cir- 

 cuits solides et fermés, ou celle d'un circuit solide et fermé 

 et d'un aimant, ne peut jamais produire de mouvement con- 

 tinu avec une vitesse qui s'accélère indéfiniment jusqu'à ce 

 que les résistances et les frottements des appareils rendent 

 cette vitesse constante. 



Afin de ne rien laisser à désirer sur ce sujet, je, com- 

 mencerai par donner aux formules l'elatives à l'action mu- 

 tuelle de deux fils conducteurs une forme plus générale et 

 plus symétrique. Soient pour cela s et s' deux courbes quel- 

 conques qu'on suppose parcourues par des courants électri- 

 ques dont nous continuerons à désigner les intensités par i 

 eti". Soit di^=M7?2(fig. 38) un élément de la première courbe, 

 ds'=Wm' un élément de la seconde; x,j,z et x',y',z' les 



