3o8 THÉORIE DES PHENOMENES 



dans l'expression de la composante parallèle à cet axe, la 

 partie- «i — ^^ ; — - — , et n avoir égard qua 1 autre partie 



que nous représenterons par X. 



En appliquant les mêmes considérations aux deux autres 

 composantes de la même force qui sont parallèles aux axes 

 des y et des z, on leur substituera des forces Y, Z, ayant 

 pour valeurs 



Y^ i ii' \ {^-^')à.y'--Ly-f)àx' j ^ _ {y-f)dz'-{z-z')ày ^ i 



Z^Ui' r (.^— r')di'-(z-zOdX ^ (^ ^-^')Ax'-{x — x')Az' ^^ 



Ainsi, lorsqu'il s'agit d'un circuit fermé, la résultante R 

 des trois forces X, Y,Z, auxquelles sont réduites les com- 

 posantes de la force — tj'/-*d'(/'*d/'), remplace cette force; et 

 l'ensemble de toutes les forces R est équivalent à celui de 

 toutes les forces exercées par chacun des éléments d^', du 

 circuit fermé /, et représente l'action totale de ce circuit sur 

 l'élément d s. Voyons maintenant quelle est la valeur et la 

 direction de cette force R. 



Soient i^, V, (V, les projections de la ligne r sur les plans 

 desjj'z, des ocz et des xy ^ faisant respectivement les angles 

 9, 7, t]; , avec les axes des j, des z et des x. Considérons le 

 secteur W om' (fig. 38), qui a pour base l'élément d/, et 

 pour sommet le point o milieu de dj, dont les coordonnées 

 sont ai',j>-, z. Appelons >, fA, v les angles que fait avec les axes 

 la normale au plan de ce secteur, et O' l'angle compris entre 



