ÉLECTRO-DÏNAMIQUES. 3ll 



Des forces semblables appliquées à tous les éléments ds 

 de la courbe s donneront l'action totale exercée par le cir- 

 cuit y sur le circuit s. On les obtiendra en intégrant de nou- 

 veau les expressions précédentes dans toute l'étendue de ce 

 dernier circuit. 



Concevons maintenant deux surfaces prises à volonté a, a, 

 terminées par les deux contours s,s\ dont tous les points 

 soient liés invariablement entre eux et avec tous ceux de la 

 surface correspondante , et sur ces surfaces des couches infini- 

 ment minces d'un même fluide magnétique qui y soit retenu 

 par une force coercitive suffisante pour qu'il ne puisse point 

 s'y déplacer. En considérant sur ces deux surfaces deux por- 

 tions infiniment petites du second ordre que nous représente- 

 rons par d'cT et d'c', dont les positions soient déterminées par les 

 coordonnées ar,j, z pour la première , ic', j', z ' pour la secon- 

 de, et dont la distance soit /•, leur action mutuelle sera une 

 force répulsive dirigée suivant la ligne r et représentée par 



|A 6 £'d' C d'c' / w . . . , 11 1. ' • J 



1 ; £, e désignent ici ce qu on appelle 1 épaisseur de 



Ja couche magnétique sur chaque surface ; (;, est un coeffi- 

 cient constant, tel que jaes' représente l'action répulsive qui 

 aurait lieu, si l'on réunissait en deux points situés à une 

 distance égale à l'unité , d'une part tout le fluide répandu 

 sur une aire égale à l'unité^e surface , où l'épaisseur serait 



