3l2 THEORIE DES PHENOMENES 



constante et e'gale à e, de l'autre tout le fluide répandu sur 

 une autre aire égale à l'unité de surface, où l'épaisseur serait 

 aussi constante et égale à e'. 



En décomposant cette force parallèlement aux trois axes , 

 on a les trois composantes 



[Lit' d'<^d''<s'(x — x') |j.£e' d'cd'c'(/ — j') [/.it' d'ad''^' {z — z') 



Concevons maintenant une nouvelle surface terminée par 

 le même contour s qui limite la surface c, et telle que toutes 

 les portions de normales de la surface c comprises entre elle 

 et la nouvelle surface soient très-petites. Supposons que sur 

 cette dernière surliice soit distribué le fluide magnétique de 

 l'espèce contraire à celui de la surface c , de manière qu'il y en 

 ait sur la portion de la nouvelle surface circonscrite par les 

 normales menées par tous les points du contour de l'élément 

 de surface d'à une quantité égale à celle du fluide répandu 

 sur d'c. En nommant h la longueur de la petite portion de 

 la normale à la surface g, menée par le point dont les coor- 

 données sont a?, j, z, et comprise entre les deux surfaces, 

 laquelle mesure dans toute l'étendue de l'aire infiniment 

 petite d'c la distance de ses points aux points correspondants 

 de l'autre surface, et en désignant par ^, vi, Ç les angles que cette 

 normale fait avec les axes , les trois composantes de l'action 

 mutuelle entre l'élément d' c et la petite portion de la nou- 

 velle surface circonscrite comme nous venons de le dire, 

 qui est toujours égale à d'c tant que h est très -petit et 

 c[u'on néglige dans les calculs , comme nous le faisons ici , 

 les puissances de h supérieures à la première s'obtiendront 

 en remplaçant dans l'expression que noi* venons de trou- 



