3l8 THEORIE DES PHENOMENES 



parallèles aux x qu'exerce l'elëment d'cr' sur l'assemblage des 

 deux surfaces terminées par le même contour j, nous aurons 



X = ,^e'd','/^?-^ 



ou, ce qui est la même chose, 



les x,y, z n'étant relatifs qu'au contour s. 



On aura de même, en désignant par Y etZ les sommes des 

 forces parallèles aux y et aux z qui agissent sur le même 

 assemblage de surfaces, 



V il! '/""'flx 'j, , n^ — z')àx — (x — .r')dz 



, u , r.v'dJ/ , ,, , rfx — x')dr — (f—y)dx , ^ 

 7. = \/-g^à'a J—^=g^.i d'ç J^ ^ -^ ^, — , lO- 



Comme toutes les forces élémentaires qu'exerce l'élément d'à 

 sur ces surfaces passent par le point m' où il est situé, on 

 voit que toutes ces forces ont une résultante unique dont la 

 direction passe par le même point m', et dont les compo- 

 santes parallèles aux axes sont X, Y, Z. Les moments de cette 

 résultante par rapport aux mêmes axes sont donc 



Yz'—Zy%Zx'—\z', Xy-Ycc'. 



Supposons maintenant qu'au lieu de ces forces on applique 



(i) Il est inutile de remarquer que ces X,Y, Z expriment des forces 

 toutes différentes de celles que nous avons déjà désignées par les mêmes 

 lettres , lorsqu'il s'agissait de l'action mutuelle de deux éléments de circuits 

 voltaïques. 



