ÉLECTRO -DYNAMIQUES. 3a I 



La force appliquée au milieu o de lele'ment ab=^ds , qui 

 est proportionnelle à djsin.9 divisé par le carré de la dis- 

 tance r de cet élément au point ni, et dont la direction est 

 perpendiculaire au plan qui passe par l'élément ab et par le 

 point m' , est précisément celle qu'exerce , comme nous l'avons 

 vu, sur l'élément ds l'extrémité d'un solénoïde électro-dy- 

 namique indéfini lorsqu'on place cette extrémité au point 

 m ; c'est aussi celle qui est produite, d'après les dernières 

 expériences de M. Biot , par l'action mutuelle de l'élément 

 «è, et d'une molécule magnétique située en m'. 



Mais en donnant à cette force la même valeur et la même 

 direction perpendiculaire au plan m ab^ qu'on doit lui don- 

 ner lorsqu'on la détermine, comme je l'ai fait, en rempla- 

 çant la molécule magnétique par l'extrémité d'un solénoïde 

 indéfini , M. Biot suppose que c'est en mJ que se trouve son 

 point d'application, ou plutôt celui de la force égale et op- 

 posée que l'élément ds exerce sur le point ni , car c'est à 

 cette dernière que se rapportent les expériences qu'il a fai- 

 tes; au lieu que la direction de la force exercée par cet 

 élément sur l'extrémité située en ni d'un solénoïde indéfini 

 doit passer par le point to, comme celle que le solénoïde 

 exerce sur l'élément, quand on conclut cette force de ma 

 formule. Ainsi, en conservant les notations que nous em- 

 ployons, et en représentant, pour abréger, par pie coefficient 

 constant g^iJ à'o\\e5 sommes des moments, d'après la manière 

 dont M. Biot place les points d'application des forces, se- 

 raient pour les trois axes et en changeant les signes, puis- 

 qu'il s'agit des forces qui agissent sur le point ni ^ 



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