324 THÉORIE DES PHENOMENES 



cette distance forme avec la direction de l'élément. On voit 

 par les calculs précédents, que cette force est précisément 

 celle que donne ma formule pour l'action mutuelle d'un élé- 

 ment de fil conducteur et de l'extrémité d'un solénoïde élec- 

 tro-dynamique, et qu'elle est aussi celle qui résulte de la loi de 

 Coulomb , dans l'hypothèse des deux fluides magnétiques , 

 lorsqu'on cherche l'action qui a lieu entre une molécule ma- 

 gnétique et les éléments du contour qui termine deux sur- 

 faces infiniment voisi?ies, recouvertes l'une de fluide austral, 

 l'autre de fluide boréal, en supposant les molécules de ces 

 fluides distribués sur les deux surfaces comme je viens de 

 l'expliquer. 



Dans ces deux manières de concevoir les choses, on trouve 

 les mêmes valeurs pour les trois composantes, parallèles à 

 trois axes pris à volonté, de la résultante de toutes les forces 

 exercées par les éléments du contour, et, pour chacune 

 de ces forces, l'action est opposée à la réaction suivant les 

 droites qui joignent deux à deux les points entre lesquels 

 elles s'exercent ; il en est de même de la résultante elle- 

 même et de sa réaction. Mais dans le premier cas, le point O 

 (fig. 36) représente l'extrémité du solénoïde auquel appar- 

 tiennent les points P, N, et o étant celui où est situé l'élé- 

 ment, les deux forces égales et opposées og-^oj passent par 

 cet élément; dans le second cas, au contraire, c'est en O qu'il 

 faut concevoir placé l'élément du contour des surfaces recou- 

 vertes de molécules magnétiques P, N, et en o la molécule 

 sur laquelle agissent ces surfaces , en sorte que les deux forces 

 égales et opposées passent par la molécule. Tant qu'on admet 

 qu'il ne peut y avoir d'action d'un point matériel sur un 

 autre , sans que celui-ci réagisse sur le premier avec une force 



