332 THÉORIE DES PHENOMENES 



faits. Car si l'on considère un aimant comme réduit à deux 

 molécules magnétiques d'une force comme infinie placées à 

 ses deux pôles, et qu'après avoir mis dans une situation ver- 

 ticale la droite qui les joint, on assujettisse une portion de fil 

 conducteur à tourner autour de cette droite prise pour 

 l'axe des x, alors les deux moments de rotation relatifs 

 aux deux pôles seront exprimés par la formule précédente 

 en y remplaçant x\y\z\ par a;,',j,',z,' pour un des pôles, 

 et par a;/,j/,z/pour l'autre, en ayant soin de changer de 

 signe l'un de ces moments , le premier, par exemple , puisque 

 les deux pôles sont nécessairement de natures opposées , l'un 

 austral et l'autre boréal. 



Quand les deux pôles sont, comme nous le supposons ici, 

 situés sur l'axe des a:, on a j,' = o,j,' = o, z,' = o,i:/ = o, et 

 les deux moments de rotation autour de l'axe des x devien- 

 nent nuls dans la première hypothèse: ce qu'il était facile de 

 prévoir, puisque dans cette hypothèse les directions de toutes 

 les forces appliquées au conducteur mobile passent par un 

 des deux pôles et y rencontrent l'axe fixe , ce qui rend né- 

 cessairement nuls les moments de ces forces. 



Dans les deux autres hypothèses , au contraire , où les di- 

 rections des forces passent par les milieux des éléments , les 

 parties des moments égales à ceux de la première hypothèse 

 .sont les seules qui s'évanouissent ; et lorsque après les avoir 

 supprimées, on réunit ce qui reste de chaque moment, on a 



/x, — x' , .r, — x', X, — x' . X, — x' ,\ 

 p ( _i -" -i^ i 1 i + _! '- \ 



en désignant par /,.,;/•,,,;/•,,,;/,,, les distances des points 

 dont les abscisses sont respectivement x,^x,';x ,^x,';x,^x,'; 



