ÉLECTRO-DYNAMIQUES. 333 



a; , , x',. li est aisé de voir que les quatre termes de la quantité 

 qui est comprise entre les parenthèses dans cette expression , 

 sont précisément les cosinus des- angles que forment avec 

 l'axe des x les droites qui mesurent les distances ;%,,; r,./, 

 T\,;r,,: ce qui rend la valeur que nous venons de trouver 

 pour le moment produit par l'action des deux pôles sur le 

 conducteur mobile , identique à celle que nous avons déjà 

 obtenue pour celui qui résulte de l'action sur le même con- 

 ducteur d'un solénoïde dont les extrémités seraient situées à 

 ces pôles , et dont les courants électriques auraient une in- 

 tensité i et des distances respectives telles qu'on eût 



i' étant l'intensité du courant du conducteur. 



Le moment de rotation étant toujours nul dans la pre- 

 mière hypothèse , la portion mobile du circuit voltaïque ne 

 tournerait jamais par l'action d'un aimant situé , comme 

 nous venons de le dire , autour de l'axe de cet aimant ; dans 

 les deux autres hypothèses , elle doit au contraire tourner 

 en vertu du moment de rotation dont nous venons de calculer 

 la valeur, toujours la même, dans ces deux hypothèses. M. Fa- 

 raday, qui a le premier produit ce mouvement , conséquence 

 nécessaire des lois que j'avais établies sur l'action mutuelle des 

 conducteurs voltaiques, et de la manière dont j'avais consi- 

 déré les aimants comme des assemblages de courants élec- 

 triques, a démontré par- là que la direction de l'action 

 exercée par le pôle d'un aimant sur un élément de fil con- 

 ducteur passe en effet par le milieu de l'élément, confor- 

 mément à l'explication que j'ai donnée de cette action, 

 et non par le pôle de Taimant. Dès-lors l'ensemble des phé- 



