338 THÉORIE DES PHENOMENES 



les éléments de la circonférence etft' qui leur sont perpen- 

 diculaires, et sont, par conséquent, dirigées suivant les rayons 

 de cette circonférence. Le même courant etft' du solénoïde 

 est, au contraire, repoussé par les courants qui, comme 

 PU' T' , sont, dans la figure, à gauche de ce courant etft' , 

 parce qu'ils sont en sens contraire dans la demi-circonférence 

 ft'e la plus voisine de PUT'. Soit AS' la répulsion qui l'é- 

 sulte de la différence des actions exercées par les courants 

 PU'T' sur les deux demi-circonférences /"?' e, etf, elle sera 

 égale à A S , et fera , avec le rayon P A F , l'angle F A S' --: PAS, 

 puisque tout est égal des deux côtés de ce rayon : la résul- 

 tante AR de ces deux forces lui sera donc perpendiculaire; 

 et comme elle passera par le centre A, ainsi que ses deux 

 composantes AS, AS', le solénoïde n'aura aucune tendance 

 à tourner autour de son axe, comme on l'observe en effet 

 à l'égard de l'aimant flottant que représente ce solénoïde ; 

 mais il tendra, à chaque instant, à se mouvoir suivant la per- 

 pendiculaire AR au rayon PAF, et comme, lorsqu'on fait 

 cette expérience avec un aimant flottant , la résistance du 

 mercure détruit à chaque instant la vitesse acquise, on voit 

 cet aimant décrire la courbe perpendiculaire à toutes les 

 droites qui passent comme PAF par le point P, c'est-à-dire 

 la circonférence ABC dont ce point est le centre. 



Cette belle expérience, due à M. Faraday, a été expliquée 

 par les physiciensqui n'admettent pasma théorie, en attribuant 

 le mouvement de l'aimant au rhéophore plongé en P dans le 

 mercure, auquel on donne ordinairement une direction per- 

 pendiculaire à la surface du mercure. Il est vrai que, dans ce 

 cas, le courant de ce rliéophore tend à porter l'aimant dans 

 le sens où il se meut réellement ; mais il est aisé de s'assurer, 



