342 THÉORIE DES PHENOMENES 



vase , de manière qu'il soit toujours sous le cercle e tft' (fig. 4 1 ), 

 et que son centre corresponde toujours verticalement à celui 

 de ce cercle, le conducteur mobile se met alors à tourner in- 

 définiment autour du point P (fig. 4o) comme l'aimant. 



C'est, en général, en substituant aux aimants des con- 

 ducteurs mobiles plies en cercle, qu'on peut se faire une idée 

 juste des causes des divers mouvements des aimants , lors- 

 qu'on veut analyser ces mouvements par l'expérience sans 

 recourir au calcul, parce que cette substitution donne le 

 moyen d'en faire varier les circonstances de différentes ma- 

 nières, qu'il serait le plus souvent impossible d'obtenir avec 

 des aimants , et qui peuvent seules éclaircir les difficultés 

 c]ue présentent des phénomènes souvent si complicjués. C est 

 ainsi, par exemple, que dans ce que nous venons de dire, il 

 est impossible, avec un aimant , de vérifier ce résultat de la 

 théorie, que si des portions des courants du mercure pou- 

 vaient traverser l'aimant, et agir malgré cela sur lui en con- 

 servant l'intensité et la direction qu'ils ont dans le mercure 

 lorsqu'on enlève l'aimant , celui-ci ne tournerait pas autour 

 du point P , et que la vérification en devient facile quand 

 on lui substitue, comme nous venons de le dire, le conduc- 

 teur mobile représenté ici (fig. L\\ ). 



L'identité d'action qu'on observe constamment entre les 

 mouvements d'un conducteur mobile et ceux d'un aimant, 

 toutes les fois qu'ils se trouvent dans les mêmes circonstan- 

 ces, ne permet pas de douter, cjuand on a fait l'expérience 

 précédente, cjue l'aimant ne restât aussi immobile, lors- 

 qu'il est traversé par les portions de courants intérieures au 

 cercle etft\ si ces portions pouvaient agir sur lui; et, 

 comme on voit, au contraire, que quand il n'est pas revêtu 



