346 THÉORIE DES PHENOMENES 



de mouvement , concevons que la tige T VUS (pi. i , fig. i3)^ 

 qui supporte la petite coupe S dans laquelle plonge la pointe 

 a du conducteur mobile oab, soit pliée en V et U comme 

 on le voit dans la figure, de manière à laisser libre la portion 

 VU de la droite TS prise pour axe de rotation , afin qu'on 

 puisse suspendre l'aimant cylindrique GH, par un fil très- 

 fin ZK, au crochet K attaché en U à cette tige, et que le con- 

 ducteur mobile oab maintenu dans la situation où on le voit 

 dans la figure par le contre-poids c, soit terminé en b par une 

 lame de cuivre bef, qui plonge dans l'eau acidulée dont on 

 remplit le vase MN , afin que ceconducteur communique avec 

 le rhéophore pV plongé dans le mercure de la coupe P, tan- 

 dis que l'autre rhéophore rR est en communication avec la 

 tige TVUS par le mercure qu'on met dans la coupe R, et 

 que la pile p r ferme le circuit total. 



A l'instant où l'on établit le courant dans cet appareil, on 

 volt le conducteur mobile tourner autour de la droite TS; 

 mais l'aimant est seulement amené à une position déterminée 

 autour de laquelle il oscille quelque temps, et où il reste 

 ensuite immobile. En vertu du principe de l'égalité de l'action 

 et de la réaction , qui a lieu à l'égard des moments de rota- 

 tion autour d'un même axe comme à l'égard des forces, si 

 l'on représente par M le moment de rotation imprimé, par 

 l'action de l'aimant, au conducteur mobile oab, la réaction 

 de celui - ci tendra nécessairement à faire tourner l'aimant 

 autour de son axe avec le moment — M, égala M, mais agis^ 

 sant en sens contraire. 



L'immobilité de l'aimant vient évidemment de ce que si le 

 conducteur mobile oab agit sur lui , le reste bMVpr^TS du 

 circuit total ne peut manquer de le faire également ; le mo- 



