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maintenant faire à 1 égard du circuit j' , ce que j'ai fait 

 alors à l'égard du circuit s. Concevons pour cela une nou- 

 velle surface terminée de tous côtés, comme la surface c', 

 par la courbe fermée s', et qui soit telle que les portions des 

 normales de la surface c' comprises entre elle et cette nou- 

 velle surface, soient partout très-petites. Supposons, sur 

 la nouvelle surface, du fluide de l'espèce contraire à celui 

 de la surface t', de manière qu'il y ait les mêmes quantités 

 des deux fluides dans les parties correspondantes des deux 

 surfaces. En désignant par ^\r,',^\ les angles que la nor- 

 male au point m\ dont les coordonnées sont ^',j', z', forme 

 avec les trois axes, et par h' la petite portion de cette nor- 

 male qui est comprise entre les deux surfaces, nous pourrons, 

 comme nous l'avons fait pour l'élément d'c', ramener l'ac- 

 tion de l'élément de la nouvelle surface qui est représenté par 

 d^î', sur l'ensemble des deux surfaces terminées par le con- 

 tour s, h. des forces appliquées, comme on l'a vu, page 3 19, 

 aux divers éléments de ce contour; celle qui est relative à 

 l'élément d^ et parallèle aux x s'obtiendra en substituant dans 

 l'expression que nous avons trouvée pour cette force 



, , , , K ' d (D 



ou 



— iLStd- 



-f^é' 



sa G 



les nouvelles coordonnées x' -+- h' cos.c,' ^j' + h'cos.-n\z' + 

 /i'cos.'C' à la place de x\f\z'. Comme les forces ainsi obte- 

 nues agissent en sens contraire des premières, il faut les en 

 retrancher, ce qui se réduit, lorsqu'on néglige dans le calcul 

 les puissances de h supérieures à la première, à différentier 



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