ÉLECTRO-DYNAMIQUES. 36^ 



Yoltaïques solides et fermés (i); elle achève de démontrer 

 que la série de décompositions et de recompositions du fluide 



(i) Il semble d'abord que cette identité ne devrait avoir lieu qu'à 

 l'égard des circuits voltaïques fermés d'un très-petit diamètre; mais il est 

 aisé de voir qu'elle à lieu aussi pour les circuits d'une grandeur quelcon- 

 que, puisque nous avons vu que ceux-ci peuvent être remplacés par des 

 éléments magnétiques distribués uniformément sur des surfaces terminées 

 par ces circuits , et qu'on peut multiplier à volonté le nombre des surfaces 

 que circonscrit un même circuit. L'ensemble de ces surfaces peut être 

 considéré comme un faisceau d'aimants équivalents au circuit. La même 

 considération prouve que sans rien changer aux forces qui en résultent, il 

 est toujours possible de remplacer les très-petits courants électriques qui 

 entourent les particides d'un barreau aimanté, par des courants électriques 

 d'une grandeur finie , ces courants formant des circuits fermés autour de 

 l'axe du barreau quand ceux des particules sont distribués symétriquement 

 autour de cet axe. Il suffît pour cela de concevoir dans ce barreau des 

 surfaces, terminées à celle de l'aimant, qui coupent partout à angles droits 

 les lignes d'aimantation , et qui passent par les éléments magnétiques qu'on 

 peut toujours supposer situés aux points où ces lignes sont rencontrées par 

 les surfaces. Alors , si tous les éléments d'une même surface se trouvaient 

 égaux en intensité sur des aires égales , ils devraient être remplacés par 

 un seul courant électrique parcourant la courbe formée par l'intersec- 

 tion de cette surface et de celle de l'aimant; s'ils variaient en augmentant 

 d'intensité de la surface à l'axe de l'aimant , il faudrait leur substituer 

 d'abord un courant dans cette intersection tel qu'il devrait être d'après l'in- 

 tensité minimum des courants particulaires de la surface normale aux lignes 

 d'aimantation que l'on considère, puis, à chaque ligne circonscrivant les 

 portions de cette surface où les petits courants deviendraient plus intenses , 

 on concevrait un nouveau courant concentrique au précédent , et tel que 

 l'exigerait la différence d'intensité des courants adjacents, les uns en dehors, 

 les autres en dedans de cette ligne ; si l'intensité des courants particu- 

 laires allait en diminuant de la surface à l'axe du barreau, il faudrait 

 concevoir, sur la ligne de séparation , un courant concentrique au précé- 

 dent, mais allant en sens contraire; enfin, une augmentation d'intensité 

 qui succéderait à cette diminution , exigerait un nouveau courant con- 

 centrique dirigé comme le premier. 



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