DC MOUVEMENT DES FLUIDES. 435 



des meilleurs moyens que l'on puisse employer pour se for- 

 mer l'ide'e de la grandeur de l'adhérence qui s'établit entre 

 la surface des corps solides et les liquides qui les mouillent. 

 On sait que l'observation des phénomènes capillaires, dont 

 M. de Laplace a donné la théorie, fait connaître l'adhé- 

 sibn des molécules fluides entre elles. On peut conclure des 

 expériences de M. Gay-Lussac, rapportées dans le Supplément 

 au X^ livre de la Mécanique céleste, les poids qui seraient né- 

 cessaires pour rompre une colonne d'eau, d'alcool , ou d'huile 

 de térébenthine, d'un diamètre donné, en la tirant par ses 

 extrémités opposées. La force que ces poids mesureraient ne 

 doit pas être confondue avec celle désignée ci-dessus par la 

 constante e ; mais il est très-vraisemblable que ces deux forces 

 conservent les mêmes rapports dans divers fluides. Il paraît 

 difficile, quanta présent, d'exécuter des expériences dont 

 on puisse conclure avec une exactitude suffisante la valeur 

 de la constante s ; parce que l'écoulement dans des tuyaux 

 d'un très-petit diamètre n'est point propre à faire connaître 

 cette valeur; et parce que, avec des tuyaux plus gros, on 

 pourrait difficilement être assuré que le mouvement fût exac- 

 tement linéaire. 



Les recherches précédentes ne s'appliquent pas aux cas 

 où les fluides coulent dans des parois qu'elles ne sont pas 

 susceptibles de mouiller : par exemple au cas du mercure 

 coulant dans le verre. On se tromperait si l'on croyait pou- 

 voir adapter à des cas semblables les formules précédentes , 

 en y supposant E nul. Il conviendrait plutôt alors de con- 

 sidérer l'action des parois comme opposant au glissement 

 de la couche extrême du fluide une résistance analogue au 

 frottement des corps solides glissants les uns sur les autres. 



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