DU MAGNÉTISME EN MOUVEMENT. 445 



avait déjà été remarquée dans les Mémoires précédents. 



Nous continuerons aussi de supposer nulle, ou du moins 

 très-faible, la force coercitive dans les corps que nous con- . 

 sidérerons : toute force extérieure, d'une grandeur appré- 

 ciable, qui agira sur ces corps, y décomposera donc en pro- 

 portion le fluide neutre ; les effets de cette décomposition 

 commenceront à se manifester au dehors, aussitôt que la 

 force extérieure aura commencé d'agir , et ils atteindront 

 toute leur intensité dans un intervalle de temps très-court. 

 C'est ce qui arrive dans le fer doux, par exemple. C'est 

 encore ce que l'on observe dans les expériences de M. Arago, 

 sur des plaques de cuivre, ou d'autres matières, dont on 

 approche les pôles d'une aiguille aimantée. Il n'en faut pas 

 conclure, cependant , que ces substances n'opposent aucune 

 résistance au mouvement des deux fluides dans leurs élé- 

 ments magnétiques; nous admettrons, au contraire, que la 

 matière pondérable exerce sur les particules boréales et aus- 

 trales une certaine action , insuffisante pour empêcher leur 

 mouvement de commencer quand elles sont sollicitées par 

 une force extérieure qui n'est pas extrêmement petite, mais 

 dont l'effet est de retarder plus ou moins ce mouvement, et 

 peut se comparer à celui de la résistance des milieux. Nous 

 supposerons de plus que cette action varie avec la matière 

 et la température des corps , afin d'expliquer comment la 

 vitesse des deux fluides , bien qu'elle soit très-grande dans 

 toutes les substances dépourvues de force coercitive , peut 

 néanmoins changer, dans un rapport quelconque , en passant 

 de l'une de ces substances à une autre. 



Qv; ivo uvera dans ce nouveau Mémoire, les équations 

 d'où dépend, en grandeur et en direction , l'action magné- 

 tique exercée à chaque instant sur un point extérieur, par 



