DU MAGNÉTISME EN MOUVEMENT. 44^ 



Soit M ce point; x,y,z, ses trois coordonnées rectangu- 

 laires; a:', y, z , les coordonnées rapportées aux mêmes 

 axes , d'un autre point C appartenant à l'élément magné- 

 tique dont on veut considérer l'action sur M ; représentons 

 par h, le côté du cube équivalent en volume à cet élément; 

 et soit M' un second point de ce même élément, dont nous 

 exprimerons par hy, h^, hX,, les coordonnées rapportées à 

 des axes menés par le point C , et parallèles à ceux des x, 

 y, z. Appelons p, la distance du point M au point C, de sorte 

 qu'on ait 



et p,, la distance de M à M', laquelle se déduira de p en 

 y augmentant x\y', z, àehf^, hi, hX,, res^^ectivement. 



L'élément différentiel du volume, correspondant au point 

 M', aura N' dy di dX, pour expression; nous désignerons par 

 y.' h^ d y^ d\ dX , la quantité de fluide libre qu'il contient, ja' 

 étant positif ou négatif selon que ce fluide sera boréal ou 

 austral. Ce coefficient sera une fonction de y, E, i^, dépen- 

 dante de la distribution des deux fluides dans l'intérieur 

 de l'élément magnétique que nous considérons. S'ils y 

 sont en mouvement, \i! variera en outre avec le temps; mais 

 la quantité totale de fluide libre , appartenant à un même 

 élément, devant être nulle dans tous les cas, on aura tou- 

 jours 



\^ dy^dldX,= o, (i) 



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l'intégrale s'étendant au volume entier de l'élément magné- 

 tique. 



L'action répulsive exercée par le fluide de [/ h^ d^ d^ d'C 



