DU MAGNÉTISHE EN MOUVEMENT. 4^3 



en dehors des intégrales dont les limites sont, en général, 

 indépendantes de ces trois coordonnées ; remettant pour q, 

 ce que cette lettre représente, et posant, pour abréger, 



on aura plus simplement 



X = _1Q, Y=-^, Z = -^. (3) 



dx ' ay ^ dz ^ ' 



(4) Lorsque M fera partie de A , ces formules s'applique- 

 ront encore à la partie de ce corps dont M sera sensible- 

 ment éloigné. Ainsi, en concevant autour de M, une partie 

 de A, que nous appellerons B, dont les dimensions seront 

 à la fois très -grandes par rapport à celles des éléments ma- 

 gnétiques, et très-petites relativement aux dimensions de A, 

 les équations (3) feront connaître les composantes de l'action 

 exercée sur M , par l'autre partie de ce corps , pourvu que 

 l'intégrale que Q représente ne soit étendue qu'à cette 

 partie, c'est-à-dire, aux points de A compris entre sa surface 

 extérieure , et la surface de B. Quant à l'action de B sur le 

 point M, elle se composera de celle de l'élément magnétique 

 dont M fait partie, et de celle des autres éléments contenus 

 dans B: nous représenterons leurs composantes suivant les 

 axes des a;, j, z, par S, â, à", pour la seconde action, et par 

 £,£',£", pour la première. Le point M appartenant au corps 

 A , la particule boréale que l'on y considère, sera en outre 

 soumise à l'action des forces extérieures dont l'influence 

 produit l'aimantation de ce corps. Or, si nous représentons 

 par V, la somme des particules du fluide libre que con- 



