DU MAGNÉTISME EN MOUVEMENT. 4% 



Nous ne pouvons pas non plus calculer les composantes e , e', e", 

 de l'action de l'élément dont M fait partie, non-seulement 

 pendant que les deux fluides y sont en mouvement, mais 

 même quand ils sont parvenus à l'état d'équilibre. Il en ré- 

 sulte donc que les équations (4) ne nous seront d'aucune 

 utilité pour calculer l'action de A sur un point M qui fait 

 partie de ce corps ; action que l'on ne pourrait pas d'ailleurs 

 vérifier par l'expérience. Mais ce n'est pas là, en effet, l'objet 

 que nous devons nous proposer : le but essentiel de nos 

 calculs est de déterminer faction de ce corps, sur un point 

 extérieur, donné de position ; ce qui ne dépend heureuse- 

 ment que des inconnues a, ê, y, dont les valeurs résulteront 

 de trois équations que nous formerons bientôt. 



Quoique nous ne devions pas considérer les'forces S, ^', S", 

 il ne sera pas inutile d'observer qu'elles ne dépendent que 

 de la forme de B, mais nullement de ses dimensions abso- 

 lues, pourvu qu'elles soient toujours assez petites pour qu'on 

 puisse regarder k', a', ê', y', comme constantes dans toute 

 l'étendue de cette partie de A, et en même temps très-grandes 

 eu égard aux dimensions des éléments magnétiques. 



Supposons, en effet, qu'on prolonge les rayons menés du 

 point M à tous les points de la surface de B, et qu'on les 

 augmente dans un même rapport de i à «. Dans chaque di- 

 rection , les quantités X — x', j — y, z — z' et p augmente- 

 ront dans ce même rapport; dia croîtra dans le rapport de 

 I à «% et cos. /, cos.r, cos. l", ne changeront pas. Il en ré- 

 sulte, d'après les formules du numéro précédent, que les 

 forces A , A', A ", provenant des éléments de B les plus éloi- 

 gnés de M, resteront les mêmes; par conséquent ^, S', â", 

 ne changeront pas non plus par cet accroissement de B qui 



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