DU MAGNÉTISME EN MOUVEMENT. 4^3 



rement en deux portions : pour celle dont M ne fera pas 

 partie, l'intégrale sera encore égale à zéro ; quant à l'auti-e, 

 nous la supposerons assez petite pour que k' ne varie pas 

 sensiblement , et qu'on puisse prendre k' = k dans toute son 

 étendue ; d'où il résultera 



JJÏRk'dx'dydz'^kfffRdx'dy'dz'; 



la seconde intégrale s'étendant à la portion de volume qui 

 comprend le point M. Donc, d'après ce qui précède, nous 

 aurons enfin : 



d'Y d^V d'Y , ,, 



selon que le point M sera situé en dehors, à la surface ou 

 en dedans du volume que l'on considère. Les géomètres ont 

 remarqué le premier cas depuis long-temps; j'ai été conduit 

 à la troisième valeur, il y a plusieurs années , par une analyse 

 moins directe que la précédente ; j'y joins maintenant la se- 

 conde ; ce qui ne laissera plus rien à désirer touchant cette 

 équation, dont on connaît l'importance dans un grand nombre 

 de questions , et qui nous sera bientôt utile. 



(8) Après cette digression, cherchons les équations d'où 

 dépendent les inconnues a, é', y', qui entrent dans la quantité Q. 



Ainsi qu'il a été dit au commencement de ce Mémoire,nous 

 supposerons la force coercitive, nulle ou insensible dans la 

 matière du corps A dont nous nous occupons. Il en résulte 

 que dès qu'une force donnée commencera d'agir sur un de 

 ses éléments magnétiques, les deux fluides s'y mouvront 

 jusqu'à ce que l'élément soit parvenu à un état dans lequel 

 son action sur chacun de ses points fasse équilibre à la force 



