DU MAGNÉTISME EN MOUVEMENT. 465 



terme dont le coefficient ne dépendra plus de la forme des 

 éle'ments. 



En effet , j'ai remarqué , il est vrai , dans le préambule du 

 premier Mémoire, qu'il pourrait arriver que l'action magné- 

 tique d'un corps aimanté par influence, surtout s'il s'agissait 

 d'un corps cristallisé, dépendît d'une disposition régulière 

 de ses éléments, et que, toutes choses d'ailleurs égales, elle 

 ne fût pas la même en tout sens ; mais nous exclurons ce cas 

 singulier qui ne s'est pas encore présenté à l'observation, et 

 nous admettrons qu'il n'a pas lieu non plus pour toute partie 

 -y de A, très-grande par rapport à chacun de ses éléments. 

 Cela posé, si cette partie de A agit, comme dans le n° 3, 

 sur un point M qui n'en soit pas très-rapproché, et que M 

 soit situé sur la direction de la force qui sollicite les élé- 

 ments de V, il est évident que l'action de v sur M devra 

 s'exercer selon cette même direction ; si donc on prend l'axe 

 des X, par exemple, dans cette direction, auquel cas on 

 aura E'=o, E"=o, il faudra que les deux composantes x' 

 et/' de l'action de v sur M soient aussi égales à zéro; or, 

 en faisant j'=j,z'=z, dans les équations (2), afin que le 

 point M soit sur l'axe des ^, et y mettant k'v a la place de 

 h\ on trouve 



on aura donc g'=o,Y'=o, en même temps que E'=o, 

 E"=o; ce qui exige qu'on ait a'=o eta"=o. En faisant 

 coïncider successivement les axes des y et des z avec la di- 

 rection de la force donnée, on prouvera de même que 

 l'on doit aussi avoir b=^o et è" = o, c=o et c' = o; il ne 

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