DU MAGNÉTISME EN MOUVEMENT. 467 



ne peuvent non plus dépendre que de la forme arbitraire 

 de B et de ces forces T, Ï',T". De plus, nous prendrons 

 pour B une sphère qui ait son centre au point M , ce qui 

 sera toujours possible, excepté dans le cas que nous exclu- 

 rons, oii M ferait partie de la surface de A, ou en serait h 

 une distance insensible. De cette manière , on verra que les 

 valeurs de a, 6, y, se réduiront encore chacune à un seul 

 terme, comme dans le n° précédent ; et si l'on représente par 

 To,T;, T;', les valeurs initiales de T,T', T", et que l'on 

 suppose, pour un moment, ces forces invariables, on aura, 

 au bout d'un temps t quelconque : 



ft étant une fonction qui sera nulle quand ^=0 , et qui ac- 

 querra une valeur constante après un certain intervalle 

 de temps. 



Ce temps sera très-court, parce que dans toutes les subs- 

 tances susceptibles d'aimantation par influence, les phéno- 

 mènes magnétiques acquièrent très-promptement toute leur 

 intensité. Néanmoins il pourra être très-différent dans ces 

 diverses substances ; et il dépendra, ainsi que la forme de/^ 

 de la matière et de la température de A au point M. L'action 

 de la petite sphère dont ce point est le centre ne variant 

 pas , d'après ce qu'on a vu plus haut(n° 6j, avec la grandeur 

 de son rayon , le coefficient/? en sera aussi indépendant ; et 

 comme il ne devra rester finalement aucune trace de ce rayon 

 indéterminé, il sera nécessaire que l'intégrale Q' qui com- 

 mence à la surface de cette sphère, ne dépende pas cepen- 

 dant de son diamètre; ce qui arrivera effectivement, comme 

 on le verra bientôt. 



