DU MAGNÉTISME EN MOUVEMENT. ^jB 



dY dq 4itkoi 



dœ dx 3 ' 



rp, (rV_ dq 4TC^g 



^ — dy dj'^ Z ' 



rp/^ dy dÇ) 4'ï^Y 



dz dz 3 



(7) 



(i3) Avant d'aller plus loin , il sera bon de considérer en 

 particulier le cas oîi les forces extérieures qui agissent sur 

 A , sont constantes en grandeur et en direction , et oii il 

 s'est écoulé le temps très-court , nécessaire pour que les deux 

 fluides soient parvenus à l'état d'équilibre dans son inté- 

 rieur. A cette époque , la fonction ft aura acquis une valeur 

 fixe que nous représenterons par 



en même temps/"'? sera nulle; par conséquent il faudra que 

 6 diffère très-peu de t pour que les éléments des intégrales 

 comprises dans les formules (6), ne s'évanouissent pas à raison 

 de leur facteur y (? — 6). Leurs seconds facteurs 0,0', 0" 

 seront alors sensiblement constants ; on pourra les remplacer 

 par T , T', T"; et comme on a 



^ n 



à cause que/"(f — 0) est nulle à la limite ô = ï, ces équa- 

 tions (6) deviendront 



a = T^, g = T'ç, 7 = T"^. 



En les combinant avec les équations (7), on en déduit 



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