478 MÉMOIRE SUR LA THEORIE 



Mais il n'en est pas de même à l'égard de l'intégrale triple R 

 qui s'étend à tous les points de A; et d'après le théorème du 

 n° 7, on a 



^^" (ly^ fl~^ 4" 



doc 



d.p 



d.r: 



d^ 



■Plu 



d.p^ 



d.r 



dy 



''■PU 



dz 



On déduira donc de l'équation (8) 



d" ç f/' ç 



d'(f 

 dz' 



4 TC 



■i.p 



d o 



dy 



''■p¥ 



"X 



dx 



dj 



= 0. (10) 



Si A est un corps homogène qui ait partout la même 

 température, les quantités k et g, et par suite la quantité/?, 

 seront indépendantes de x, y, z ; ce qui réduira cette der- 

 nière équation à 



d" (p d' ip d" 9 

 dx' ~'~ 'dy' Iz' ■ 



O. 



On aura en même temps R = o,et la valeur de Q sera sim- 

 plement : 



•s^^Z/CS 



COS.J- 



dy' 



COS.J 



dm' ,,\ dtii 



dz' J P 



Cette, expression , l'équation précédente et l'équation (8), 

 s'accordent avec celles que j'ai trouvées dans le premier mé- 

 moire , pour le même cas d'un corps homogène dans lequel 

 les deux fluides sont en équilibre : elles coïncideront par- 

 faitement, en remplaçant dans celles-ci, l'inconnue «p par 



3© . , , , , 3 A- 

 . , ^ T . , et y mettant ensuite p a la place de -; — -, r\\ ce 



4tc(i — ky J t f 4'^(i — "') 



qui est permis , puisque k est une constante dont la signifi- 

 cation n'est pas déterminée, d'après ce qu'on a dit à la fin 

 du n° 12 de ce mémoire. 



