DU MAGNÉTISME EN MOUVEMENT. 4^1 



Q = k 1 1 {a COS. s+ê' COS. S +y' COS./)— — k 1 1 1 — dx'dy'dz. 

 On en déduira, comme précédemment, 



dx^ dy" dz^ ^ ' 



et les équations (7) donneront ensuite 



dH dT dV 8Tt/iF< . 



dx dj dz 3 ' 



au moyen de quoi l'on déduira des équations (6) : 



Yt=—~f Fbf{t-b}dfi; 



^ o 



équation à laquelle on satisfait évidemment en prenant 

 Ft=o, et qui n'a pas d'autre solution, quelle que soit la 

 fonction f t. 



En effet, si l'on a Ff=o, depuis « = o jusqu'à une cer- 

 taine valeur t^a., je dis que l'on aura encore F^ = o jus- 

 qu'à ï=(3^ + 5, 5 étant infiniment petit; car d'après l'équation 

 dont il est question, et en négligeant le carré de S, nous 

 aurons 



F(a + S) = — ^ r r" F 6/' («H- S -0)^6 -h F a/ '(S) s]; 



et comme on a Fa = o , et que FO est aussi nulle par hypo- 

 thèse dans toute l'étendue de l'intégrale que cette formule ren- 

 ferme, il en résulte F (a + â)=o. D'ailleurs l'intégrale relative 

 à ô que contient notre équation, «'évanouissant avec t , on a 

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