DU MAGNÉTISME EN MOUVEMENT. 4gi 



JJë ' P, sin. u' du'dv'z= ^ [B cos. u + B' sin. «sin. (n ^s- 'v) 



4- B" sin. u COS. (ra ? 4- v)]. 



La valeur de Q relative à la partie pleine de la sphère ne sera 

 donc composée que du seul terme relatif à cet indice; et en 

 la diffërentiant par rapport à /•, nous aurons 



77=^- [(^A H — -j-Jcos.u + [Ji' -^ — p-]sin.usm.{nt-hv) 



+ ( A H j— Jsm.KCOS.(n?+'î;). 



Je substitue actuellement les valeurs de ^ , ^ et — 



dr ' dr dr 



dans l'équation ([4) , différentiée par rapporta ;•; et en 

 égalant séparément à zéro , les coefficients de cos. u, 

 sin. i^ sin. (ra f -+- -v) et sin. z^cos. («f + i;), j'obtiens ces trois 

 équations : 



-H[i£i(A"+il?:_r)_^.]N = „, (,6) 



dans lesquelles on a fait, pour abréger, 



^ o • . ■ " — V iJ^J 



,62. 



