DU MAGNÉTISME EN MOUVEMENT. ^nn 



OÙ l'on voit que N' sera très-petite par rapport à N, et par 

 conséquent aussi la première force additive relativement k la 

 seconde. Donc , pour ramener une sphère tournante au cas 

 du repos , il suffira d'ajouter aux forces qui produisent son 

 état d'aimantation, une force à très-peu près normale au 

 plan de leur résultante et de l'axe de rotation. 



Ce résultat s'accorde avec la proposition que M. P. Barlow 

 a énoncée, et qu'il a conclue de ses expériences sur l'action 

 d'une sphère de fer fondu, de huit pouces anglais de dia- 

 mètre, à laquelle il avait imprimé une vitesse de rotation 

 de -720 tours par minute (i). Selon cette proiwsition, la force 

 additive serait exactement normale au plan dont nous par- 

 lons ; il en faut donc conclure que malgré la grandeur de 

 la vitesse employée, le rapport de N' à N est encore insen- 

 sible dans le fer fondu ; ce qui suppose que la décomposi- 

 tion du fluide neutre s'y fait dans un temps x, extrêmement 

 court , et tel que l'arc n x décrit dans ce temps avec une 

 vitesse d'une circonférence par cinquième de seconde , n'a 

 pas néanmoins une grandeur sensible ; circonstance qui n'em- 

 pêche pas que l'intégrale N n'ait une valeur comparable à la 

 quantité ç', à cause que les valeurs variables Aefx peuvent 

 être extrêmement grandes par rapport à sa valeur finale (n° 9). 



Quant au sens dans lequel la sphère tournante exerce son 

 action, pour le fixer clairement, supposons, avec le même 

 physicien , qu'on ait neutralisé les composantes horizontales 

 metm' àvx magnétisme terrestre, au moyen de deux aimants 

 convenablement placés; et considérons cette action sur un 



(1) Transactions philosophiques, année iSaS, deuxième partie. 



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