aOO MEMOIRE SUR LA THEORIE 



avait conclu de l'expérience avant que je l'eusse déduit de la 

 théorie dans mon premier Mémoire sur cette matière. Mais 

 on verra tout-à-i'heure que ce résultat singulier ne subsiste 

 plus dans le cas d'une sphère en mouvement. 



Si l'on place au point M, le point de suspension d'une 

 boussole horizontale, dont la longueur soit très-petite par 

 rapport à sa distance à la sphère, l'action de ce corps sera à 

 peu près la même en tous les points de cette aiguille, qui se 

 dirigera, par conséquent, suivant la résultante de cette ac- 

 tion et de celle de la terre. En menant donc, par le point 

 M , un axe parallèle à celui des x positives , et désignant par 

 E, l'angle compris entre cette droite et la partie de l'aiguille 

 qui aboutit à son pôle sud, oii est concentré le fluide bo- 

 réal , nous aurons 



tang.e = ^^^-. 



De même, s'il s'agit d'une aiguille d'inclinaison dont le point 

 de suspension soit placé au point M , dont la longueur soit 

 aussi très-petite par rapport à son éloignement de la sphère, 

 et, enfin, dont le plan dans lequel elle peut tourner, passe 

 par le centre de ce corps, elle se dirigera dans ce plan, sui- 

 vant la résultante des forces horizontales l/X'+Y" et X^nF+nf'^ 

 et des forces verticales Z et jn" . Si donc on désigne par ç 

 l'angle que fait la partie de cette aiguille qui aboutit au pôle 

 sud , avec la verticale tirée de bas en haut par son point de 

 suspension , on aura 



Z + m" 



On rendra ces formules plus exactes, en leur faisant subir 



