DU MAGNÉTISME EN MOUVEMENT. 533 



^ -caJ -oi [(A:'H-/'H-^'4-y + 27a— 2ya')(^"+/"+^'+r"— :2jra— 2/a')]" 



Mettons j' + a' à la place de y' ; les limites relatives ky' ne 

 changeront pas , et nous aurons plus simplement 



J —00'' — 



00'' -00 [(A" + a'-»-j'+_;'"+27a)(A:" + a'+j-*+^"— 2^-a)]" 



.00 ^00 



/OO -0 



f 

 -00-'- 



^ a' ( j' — a ) dy dy' 



oo-'-oo [(^» + a»+;K'+r" + 2J>'a)(^'^+a'+^'+^" — 2jra)]" 



on a supprimé la partie de la seconde intégrale qui con- 

 tiendrait la première puissance de y' et dont les éléments 

 seraient, deux à deux, égaux et de signes contraires entre 

 les limites j ' = ± oo . 



D'après l'expression de ç (A, A''), on voit que la partie de 

 cette intégrale qui répond aux y négatives , sera la même que 

 la partie de ç(F,A-) relative aux y positives, et vice verset. 

 On aura donc 



,^{k,k')=^{k\k); 



ce qui fera disparaître dans l'intégrale que contient la pre- 

 mière équation (jn) , les termes de la forme : 9 (A- , ^') — 9 (A', k), 

 et ne laissera subsister que ceux de la forme : ç (A , ^) — <p (A' , 1^') 1 

 pour lesquels on aura 



,(A,«)=r r "^éi^ — ,. 



