DU MAGNETISME EN MOUVEMENT. 567 



c'est-à-dire, en mettant pour ^.'' sa valeur précédente (n°45)i 



gTzbl'c" psm.j r^ , 



' — , /-ui ■ , , I 01/ COS.? — COS. a a t. 



21/28 sin.a l/sin.'ycos.'ê + cos.= y7_a 



(Sa) Pour comparer cette diminution d'amplitude, à celle 

 qui a lieu dans le cas des oscillations horizontales, sup- 

 posons que l'aiguille dont il était question dans le n° ^2, , 

 soit la même que celle que nous venons de considérer, ou 

 du moins que les quantités /, X , c, (y., relatives à la première 

 aiguille, soient les mêmes que les quantités /',x',c', [a', re- 

 latives à la seconde ; supposons aussi l'élévation de l'aiguille 

 horizontale au-dessus de la plaque , égale à la valeur moyenne 

 de Y que nous représenterons par A,, en sorte que h, soit 

 l'élévation du pôle nord de l'aiguille inclinée dans sa posi- 

 tion d'équilibre ; prenons enfin a pour l'angle dont l'aiguille 

 horizontale a été écartée du méridien magnétique , et dési- 

 gnons par e, la diminution d'amplitude de sa première oscil- 

 lation. D'après le n° 4^ , on aura 



T^yTsm.S' r"^ y — = , . 



E, — a , ■ / l/cos. t- — COS. a Cl i,, 



"^ —a 



ô étant toujours la durée d'une petite oscillation de cette 

 dernière aiguille soumise à l'action de la terre , dont la valeur 

 sera (n° 35) 



V^i m n.' l' 



On devra prendre, pour la valeur approchée du rapport — 't— 

 que l'équation précédente renferme (n° 4o) , 



.^' gbl'c"p/ A/ 



sm. 



[K-^ry 



