DU MAGNÉTISME EN MOUVEMENT. 56^ 



y = 22° pour le complément de l'inclinaison magnétique, 

 on aura dans le preraiei- cas 



6^76, ( I + 2sin.'y}V/'sîn7/'=(o, 3697)6,, 



et dans le second , 



6 = ie, ( 1+ tang.7) l/t"^ = (o,39 I 9) e,; 



ce qui montre que les oscillations de l'aiguille inclinée di- 

 minueront , toutes choses d'ailleurs égales , moins rapide- 

 ment que celles de l'aiguille horizontale. 



(53) Nous nous sommes bornés à considérer le cas d'une 

 plaque très-mince ; mais en terminant ce Mémoire , nous 

 ajouterons qu'on pourrait aussi résoudre l'équation [a) du 

 n° 26 , dans le cas opposé oii l'épaisseur de la plaque serait 

 très-grande, et considérée comme infinie, de même que son 

 étendue dans le sens horizontal. En supposant toujours les 

 centres des forces extérieures situés au-dessus de la plaque , 

 et conservant les notations précédentes, l'équation (i3) du 

 n" 16 sera simplement, dans ce dernier cas, 



"-^ o •-' o 



Il suffira donc de connaître la valeur de (-^ \. Celle de l'in- 

 tégrale X, contenue dans l'équation (a), sera donnée par 

 l'équation (c) en y supprimant 1^1 • En la substituant dans 

 cette équation et faisant x^h , on aura, pour déterminer 

 { T^J, uneéquationcoraprisedansréquation(c?),oîironpren- 

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